收，而核通过释放质子、阿尔法粒子等非中子粒子的形式释放多余能量达到相对稳定的状态——在粒子物理与核物理中，由于量子隧穿效应，可以认为氦核24He是一个整体，即所谓的阿尔法粒子。
三便是.....
核裂变。
没错，核裂变。
也就是中子被核吸收，而核通过裂变成多个子核的形式释放能量，使子核达到相对稳定状态。
这类反应虽然往往也会释放中子，但由于核的改变，所以仍然归为中子的吸收反应，而不归为散射。
但另一方面。
也并不是所有235U吸收中子都会发生裂变，比如92/235U+0/1n?[92/236U]??92/236U+y就是一个辐射俘获反应。
搞清楚这些之后，
剩下的事情就是有手就行了。
把(n，n)、(n，p)以及核裂变提取出来，再定义一个概念：
中子强度I。
它代表单位时间垂直通过单位面积的中子数。
如此一来。
中子在这个过程中数量会发生变化：
可能被散射弹回去，无法穿过靶。
也可能被靶核直接吸收掉。
那么这种变化就表示为ΔI=?σINΔx，其中N是靶核密度，Δx是靶核厚度。
可以看出σ是一种概率，指的是中子被靶核散射或吸收的平均概率。
到了这一步。
就只要再把计算出来的近似概率叠加在一起求导就行了。
喏，你看。
原子弹大概万分之一的理论设计，就这么轻松的搞定了，是不是很简单？
咳咳......
至少对于陆光达等人来说还是很简单的。
因此很快。
整个项目组便开展起了热火朝天的计算。
“谁算一下两端同次碰撞项的合理性？”
“华主任，散射后的中子速度应该不会产生超高能中子......”
“u(x，t)=z(0)=z(?t)=u(x?bt，0)=g(x?bt).......”
“报告，初解算出来了！”
“mmp，到底有没有人一起去厕所啊？一个人不让出门的啊啊啊啊！
”
就这样。
在时间来接近夜里12点的时候。
陆光达写下了一个最终的公式：
∫z??J=uhsΣS
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